材料不同，也会导致激发极化效应的不同，且阻抗分析仪测量的结果为样品阻抗。
3.2 岩石样品复电阻率的测定
先利用岩石电阻率测定仪，观察在油水驱替条件下，不同饱和度的岩石电阻率变化特征，再与阻抗分析仪相连，进行四级电线管口衔接，测量岩石的相位和幅值。岩石样品复电阻率的测定，主要分為以下两个实验过程。
（1）油水驱替：
①装定岩心，形成一个完整的夹持器装置;
②加环压（围压）吸油，使其含油饱和，等待一段时间;
③加孔压（测试压力）吸水，稳定后进行下一步操作;
④水驱岩石，将计算得到的第一个测点数据记录下来;
⑤油驱水，等待一段时间，依次记录所有点数据。
（2）通过数据采集和图形绘制，进行复电阻率的测试分析。
3.3 实验结果
（1）在一定条件下测量渗透率随周围环境变化结果，如表1所示。
（2）测量得到不同饱和度下相位、幅值和电阻率数据，如表2、3所示。基于数据成图分析幅频、相频特征，如图1、2所示。
（3）基于Cole模型反演测量数据，得到四个频谱参数，如表4所示。
4 结 论
由实验结果和岩心本身尺寸可以判断砂岩的性质为低孔高渗。
（1）在温度和环压保持不变的条件下，观察水驱岩石数据（表1），可以确定渗透率随外界因素的变化而变化，比如注水速度和测试压力（孔压）。与仪器连接的计算机运算时间越长，渗透率的值越趋于稳定。从结果显示，最终渗透率趋于0.68。
（2）观察含水饱和度分别为80%、50%和20%得到的相位（表2）和幅值（表3），相位值为负数，介于-20与0之间。已知砂岩的直径和长度，借助电阻率公式，将幅值（阻抗）R代入計算，得到不同饱和度下的电阻率值（表3）。根据不同频率下的电阻率与相位进行成图（图1、图2），分别得到它们与频率的对应关系。随着频率在0.01～10 000 Hz范围内变化，三组相位均先缓慢增加趋于零值后，又陡然下降趋于-30，而三组电阻率值则均随着频率增加而缓慢降低。在同一频率下，含水饱和度越大，其电阻率值越小。
（3）结合Cole模型的拟合作用进行反演。从反演结果（表4）可以看到，随着含油饱和度的增加，电阻率增加，极化率增加，时间常数减少，频率相关系数也减少，尤其是电阻率的变化，呈现缓慢上升至陡增的状态，而极化率则呈缓慢增加的趋势，因此电阻率相对于极化率的变化特征更为明显，变化更大。
参考文献：
[1]李中锋，何顺利，杨文新，等.微观物理模拟水驱油实验及残余油分布分形特征研究[J]. 中国石油大学学报，2006，30（3）：67-71.
[2]陈序三，朱留方，赵文杰.复电阻率测井方法应用[J]. 测井技术，2001，25（5）：327-331.
[3]张加举，姜亦忠，童茂松，等.模拟地层条件下含水岩石的复电阻率实验研究[J]. 石油仪器报刊，2005，19（1）：22-25.
[4]张祖波，杨默函 .储层条件下砂岩岩心驱替实验方法研究[J]. 北京大学学报，2006，42（6）：729-733.
[5]汪益，陈振标.驱替过程中的岩石电阻率实验研究[J]. 内蒙古石油化工，2007，33（9）：87-88.
[6]肖占山，罗延钟，朱世和，等.泥质砂岩复电阻率的频散特性研究[J]. 高校地质学报，2006，12（1）：123-130.
[7]田晓冬，曾玉生，李颖.南堡凹陷水驱油岩石电阻率变化特征研究[J]. 长江大学学报，2015 （26）：33-36.
[8]张桂青，崔先文，罗延钟.一种反演频谱激电法视频谱求取真参数的方法[J]. 地质与勘探，1987，23（4）：48-54.
[9]王自力，张赛珍.一种真复电阻率频谱参数的求解方法[J]. 地球物理学报，1989，33（6）：712-721.
[10]张辉，李桐林.利用Cole-Cole模型组合得到SIP真参数的联合频谱最优化反演[J].西北地震学报，2004，26（2）：108-112.
[11]吴孝国.柯尔模型激电时间谱的正反演方法及应用[J]. 地质与勘探， 1989，25（9）：37-41.
[12]徐庆，刘义坤，王珏. 薄差油层聚合物驱油效果评价方法研究[J]. 当代化工，2019， 48 （2）：319-322.